1550. Заключение

Разработана система организации занятий учащихся г. Москвы по теме Эксплуатация двигателей на автомобильном транспорте .

Сформированная система позволяет реализовать социальное обслуживание населения через предоставление образовательных услуг с использованием научно-технического потенциала кафедры Теплотехника и автотракторные двигатели МАДИ учащимся средних школ г. Москвы, направленных на их раннюю профессиональную ориентацию в области двигателей внутреннего сгорания и успешное продолжение обучения по программам высшего профессионального образования.

Особенности предложенной системы организации занятий заключаются в следующем:

  • использование преимуществ современных компьютерных технологий для максимально наглядного описания двигателя как сложной инженерной системы
  • возможность построения нескольких образовательных траекторий благодаря развитой системе ссылок и меню, реализуемой в интегрированном обучающем комплексе Двигатели внутреннего сгорания
  • представляемая информация базируется на знаниях, полученных учащимися в рамках школьной программы
  • сочетание теоретического материала лекций с практическими занятиями в виде лабораторных работ, позволяющими закрепить теоретические знания и способствующих формированию собственного представления об изучаемом техническом объекте или процессе.

Конспект лекций по курсу Техническая термодинамика. Министерство Образования И Науки Украины.

Пара. Конспект лекций по курсу Техническая термодинамика. Министерство Образования И Науки Украины.

Расчет процесса истечения водяного пара с помощью hs-диаграммы. Эндрюс установил, что с повышением температуры удельный объем v сухого насыщенного пара быстро уменьшается, а удельный объем v насыщенной жидкости, т.е.

В точке е весь газ пар полностью превращается в жидкость, и дальнейшее повышение давления будет лишь незначительно уменьшать объем.

Обратный процесс перехода пара в твердое состояние называется. Насыщенный пар пар, находящийся в динамическом равновесии с жидкостью и имеющий при данной температуре максимальную.

Сухой насыщенный пар насыщенный пар при данном давлении, в котором отсутствуют взвешенные высокодисперсные частицы жидкой.

Состояние сухого насыщенного пара определяется только одним параметром давлением, или удельным объемом, или.

Влажный насыщенный пар насыщенный пар, в котором содержатся взвешенные высокодисперсные частицы жидкой фазы, равномерно распределенные по всей массе пара, т.е.

Двухфазная система, состоящая из сухого насыщенного пара. Степень сухости влажного пара паросодержание или массовая доля сухого насыщенного пара отношение массы сухого насыщенного пара к суммарной массе влажного насыщенного пара смеси пар-жидкость, х: пара влажного масса влажном во пара о насыщенног сухого масса х Степень влажности пара массовая доля кипящей жидкости во влажном паре, 1 -.

Аналитическое выражение первого закона термодинамики, принцип эквивалентности теплоты. Цикл ДВС с подведением теплоты в процессах p const,.

Техническую термодинамику, рассматривающую закономерности взаимного превращения теплоты в работу и устанавливающую взаимосвязь между тепловыми, механическими и химическими процессами, которые совершаются в тепловых и холодильных машинах, изучающую процессы, происходящие в газах и парах, атакже свойства этих тел при различных физических.

В данном курсе изложены основные законы технической термодинамики, математическое описание процессов взаимного превращения теплоты и работы, атакже термодинамические свойства тел, с помощью которых это превращение.

Теплота имеет не только абсолютное значение, но и знак: при подводе теплоты энтропия возрастает: T 0, s 0, q 0.

При отводе тепла s 0, q 0. Применительно к рассматриваемым в технической термодинамике процессам энергия подводится к рабочему телу или отводится от него лишь в форме тепла или механической.

6 Для обратимого адиабатного процесса количество теплоты dq du dl 0. Закон, позволяющий указать направление теплового потока и устанавливающий максимально возможный предел превращения теплоты в работу в тепловых машинах, представляет собой второй закон.

Часть теплоты должна быть отдана. МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ УКРАИНЫ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ВЫСШЕЕ УЧЕБНОЕ ЗАВЕДЕНИЕ ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Конспект лекций по курсу Техническая термодинамика для студентов специальностей: 7.090302 Обогащение полезных ископаемых 7.090303 Шахтное и подземное строительство 7.050201 Менеджмент и организация 6.090307 Маркшейдерское дело 7.090203 Металлорежущие станки и системы очной и заочной формы обучения 2007 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ УКРАИНЫ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ВЫСШЕЕ УЧЕБНОЕ.

2007 Конспект лекций по курсу Техническая термодинамика Составители: С.М. 39 7.3 Термодинамика водяного.

48 Глава 9 Термодинамика потока газов и паров 49 9.1 Основные уравнения процессов. 68 Конспект лекций Техническая термодинамика 5 ПРЕДИСЛОВИЕ Термодинамика является разделом теоретической физики и представляет собой одну из самых обширных областей естествознания науку о превращениях различных видов энергии друг.

Целью преподавания курса технической термодинамики является формирование у будущих инженеров современного физического мировоззрения, на котором базируются инженерно-технические специальности, ознакомление студентов с фундаментальными законами термодинамики, лежащих в основе современных технологий, развитие навыков самостоятельной.

РАБОЧАЯ ПРОГРАММА курса Техническая термодинамика Основные понятия. Связь технической термодинамики со смежными.

Конспект лекций Техническая термодинамика 6. Уравнение первого закона термодинамики для потока, его. 49 9.2 Истечение газов.

54 9.3 Дросселирование мятие газов. Уравнение состояния для реальных газов М.П.Вакуловича и И.И.Новикова.

Истечение и дросселирование газов.

Теплоты. Конспект лекций по курсу Техническая термодинамика. Министерство Образования И Науки Украины.

Дросселирование газов. Для описания свойств реальных газов используют уравнение Ван-дер-Ваальса, учитывающее силы взаимодействия между молекулами и реальные размеры частиц: RT b v v a p 2, 1.3 где а и b постоянные, зависящие от химической природы вещества, определяются по критическим параметрам: кр кр кр 2 8 1 27 р RT b p.

Для одноатомных газов инертных k 1,67. Для 2 — хатомных газов О2, Н2, N2, СО k 1,4. Для многоатомных газов СО2, Н2О, NH3 k 1,3.

1 0 2 0 1 2 1 2 1 2 t c t c t t c q t m t m t t m Глава 3 Смесь идеальных газов 3.1 Основные свойства газовых смесей В технике очень часто приходится иметь дело с газообразными веществами, близкими по свойствам к идеальным газам и представляющими механическую смесь отдельных газов, например доменный и светильный газ, отходящие газы из котельных установок, двигателей внутреннего сгорания, реактивных двигателей и других тепловых.

В данной методической разработке приведен краткий конспект лекций по курсу Техническая термодинамика, написанный в соответствии с базовой рабочей программой, утвержденной на кафедре Промышленная теплоэнергетика ГВУЗ Донецкий национальный технический.

Конспект лекций Техническая термодинамика 7 ВВЕДЕНИЕ Основные понятия и определения Термодинамика является разделом теоретической физики и представляет собой одну из самых обширных областей естествознания науку о превращениях различных видов энергии друг.

Конспект лекций Техническая термодинамика 8 Термодинамика базируется на трех основных законах, получивших название начал термодинамики: Первый закон начало термодинамики устанавливает количественные соотношения между теплотой и работой и является частным случаем всеобщего закона сохранения и превращения.

Абсолютная температура, К Т t 273,15 Конспект лекций Техническая термодинамика 9 где t температура,.

Конспект лекций Техническая термодинамика 10 В круговых процессах изменение внутренней энергии равно нулю: 0 1 2 du.

Рис.1 Рис.2 Конспект лекций Техническая термодинамика 11 Энтальпия идеального газа, также как и внутренняя энергия, является функцией температуры и не зависит от других.

Уравнением состояния для идеального газа является уравнение Менделеева-Клапейрона: const R T pv, 1.2 Конспект лекций Техническая термодинамика 12 Рис.3 где R удельная газовая постоянная постоянная, зависящая от химической природы вещества и не зависящая от его состояния, К кг.

Конспект лекций Техническая термодинамика 13 Сила, действующая на поршень, равна. Под средней теплоемкостью вещества понимают то количество тепла, которое нужно сообщить рабочему телу, чтобы повысить его температуру на один градус: Рис.4 Конспект лекций Техническая термодинамика 14 t q t t q C x x t t xm 1 2 2 1.

2.6 Количество теплоты, участвующей в процессе, можно определить через среднюю или истинную теплоемкость Конспект лекций Техническая термодинамика 15.

Конспект лекций может быть использован для самостоятельной работы студентов неэнергетических специальностей, в том числе и студентами заочной формы.

Конспект лекций Техническая термодинамика 16 Газовая смесь идеальных газов подчиняется закону Дальтона, который гласит: общее давление смеси газов равно сумме парциальных давлений отдельных газов, составляющих смесь: р р1 р2 рn n i p 1 3.1 где р1, р2, рn парциальные.

Конспект лекций Техническая термодинамика 17 Сумма массовых долей равна единице: g1 g2 gn n i g 1 1.

3.12 Соотношения между массовыми и объемными долями: Конспект лекций Техническая термодинамика 18 i i i i R R M M v v, 3.13 где i плотность каждого газа плотность смеси газов М i молярная масса каждого газа М молярная масса смеси.

3.20 Конспект лекций Техническая термодинамика 19 3.4 Средняя молярная масса смеси газов Средняя молярная масса представляет собой условную величину и относится к такому однородному газу, у которого число молекул и общая масса равны числу молекул и массе смеси.

Конспект лекций Техническая термодинамика 20 Уравнение 3.25 обычно используется при технических расчетах и при испытаниях тепловых.

3.31 Удельная теплоемкость смеси газов может быть определена, если известны плотность и удельный объем смеси газов при нормальных условиях: Конспект лекций Техническая термодинамика 21 Глава 4 Первый закон термодинамики В технической термодинамике рассматривают частный случай общего закона сохранения и превращения энергии, устанавливающий эквивалентность между теплотой и механической.

В развернутом виде эти уравнения записывают следующим образом: v v v v pd du dq pd u u q pdV U U Q 1 2 V V 2 2 1 2 1, 1 Для вывода второй математической записи 1 — го закона термодинамики воспользуемся определением энтальпии dh du d pv du pdv vdp, Конспект лекций Техническая термодинамика 22 так как pdv dl, du dl dq, то dh dq vdp, dq dh.

Конспект лекций Техническая термодинамика 23 В технической термодинамике изучаются следующие основные термодинамические процессы: изохорный, изобарный, изотермический, адиабатный.

Рис.5 Рис.6 Конспект лекций Техническая термодинамика 24 5.2 Изобарный процесс Процесс, протекающий при постоянном давлении, называют.

Термический КПД и холодильный коэффициент. Относительный внутренний КПД. 1 Уравнение процесса Т const p v const 2 Связь параметров вытекает из уравнения Клапейрона-Менделеева, записанного для двух состояний: p1 v1 RT1, р2 v2 RT2 Рис.8 Рис.7 Конспект лекций Техническая термодинамика 25 Откуда: 1 2 2 1 2 2 1 1, 1 v v р р v р v р закон Бойля-Мариотта.

2 Связь параметров: k v v p p 1 2 2 1 k k p p T T 1 1 2 1 2 1 2 1 1 2 k v v T T 3 Адиабата в координатах pv рис.11 идет круче изотермы, так как k 1: Рис.9 Рис.10 Т Конспект лекций Техническая термодинамика 26 Работа изменения объема, определенная графическим методом, численно равна площади под.

Для основных процессов: Рис.12 Рис.11 Конспект лекций Техническая термодинамика 27 Изохорный: n Изобарный: n 0 Изотермический: n 1 Адиабатный:.

2 1 1 2 1 2 п п ln 1 ln T T v T T n k n c T T c T dT c s 7 Количества тепла, подведенного за время процесса к рабочему телу или отведенного от него 1 1 2 1 2 п п T T n k n c T T c q dT c dq v 8 Изображение основных термодинамических процессов на диаграмме в координатах p v и T s рис.13: Рис.13 Конспект лекций Техническая термодинамика 28 Глава 6 Второй закон термодинамики 6.1 Основные положения второго закона термодинамики Первый закон термодинамики, являясь частным случаем всеобщего закона сохранения.

Оствальд дал такую формулировку 2 — го закона термодинамики: Невозможно построить тепловую машину, которая имела бы КПД 1.

Эффективность работы любой тепловой машины может быть оценена коэффициентом полезного действия термическим КПД прямого цикла: 1 2 1 2 1 1 0 1 q q q q q q l t 6.1 Значение t является показателем совершенства цикла теплового.

Термодинамики. Конспект лекций по курсу Техническая термодинамика. Министерство Образования И Науки Украины.

Термический КПД цикла Рис.14 Рис.15 Конспект лекций Техническая термодинамика 30 всегда меньше единицы и мог бы быть равным единице, если бы q1 или q2 0, чего осуществить нельзя: КПД 1 или t 1.

Тепловую машину с КПД 1. 15 3.1 Основные свойства газовых смесей 15 3.2 Способы задания смеси. 16 3.3 Газовая постоянная смеси.

18 3.4 Средняя молярная масса смеси. Газовая постоянная смеси. Средняя молекулярная маса смеси. Каждый газ в смеси независимо от других газов полностью сохраняет все свои свойства и ведет себя так, как если бы он один занимал весь объем.

Парциальное давление это давление компонента газовой смеси, которое он оказывал бы, занимая один весь объем смеси и находясь при температуре.

Таким образом, каждый компонент смеси занимает весь объем смеси Vсм и находится под своим парциальным давлением.

Но если этот компонент поместить под давлением рсм при той же температуре смеси Тсм, то он займет объем Vi, меньший объема всей.

Объем данного компонента Vi, который он имел бы, если бы находился при полном давлении смеси и температуре смеси, называется приведенным, или.

Степень сухости пара изменяется в пределах от 0 до 1. Состояние влажного пара определяется двумя величинами: температурой или давлением и каким-либо другим параметром, например, степенью сухости.

Перегретый пар при данном давлении имеет более высокую температуру, чем температура насыщения. Нельзя получить перегретый пар над поверхностью.

Перегретый пар является ненасыщенным, так как при данном давлении удельный объем перегретого пара больше удельного объема сухого насыщенного пара, а плотность.

Удельная теплота перегрева количество теплоты, которое необходимо затратить на перегрев 1 кг сухого пара до требуемой температуры при постоянном.

7.3 Термодинамика водяного пара При повышении степени перегрева пар по своим свойствам приближается к идеальному.

Для технических нужд водяной пар получают в водяных котлах парогенераторах, где специально поддерживается постоянное.

Образовавшаяся пароводяная эмульсия поднимается в барабан 5, где разделяется на сухой насыщенный пар и воду, которая опять возвращается в испарительный.

Полученный таким образом сухой Конспект лекций Техническая термодинамика 41 насыщенный пар из верхней части барабана поступает в пароперегреватель 6.

45 8.1 Основные определения и характеристики влажного воздуха 45 8.2 Плотность и удельная энтальпия влажного.

47 8.3 h-d% %Диаграмма влажного. Основные параметры влажного насыщеного водяного. Свойства влажного. Hs-Диаграмма влажного.

Основные теплофизические свойства влажного. Для недогретой до кипения воды: n 1 r 1 1 1 2 2 независимые переменные р и Т для кипящей воды: n 1 r 2 1 2 2 1 р или Т для влажного насыщенного пара: n 2 r 2 2 2 2 2 р и х или Т и х для сухого насыщенного пара: n 1 r 2 1 2 2 1 р или Т для перегретого пара: n 1 r 1 1 1 2 2 р.

Используя данные таблиц, можно определить параметры влажного насыщенного пара по расчетным формулам: vх v x 1 — x v hх h x 1 — x h h rx sх s x 1 — x s 2.

В области влажного пара нанесены линии одинаковой степени сухости. Глава 8 Термодинамические свойства и процессы парогазовых смесей 8.1 Основные определения и характеристики влажного воздуха Влажный воздух смесь сухого воздуха не содержащего молекул воды с водяным.

Комментарии запрещены.

Реклама